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3.11 日 DRJ 主讲.
2.1 电磁场的量子化
选取 Coulomb gauge, 由 Maxwell equations 可以得到关于矢势 \(\vec{A}\) 的波动方程
\[ \nabla^2 \vec{A}(\vec{r},t) = \frac{1}{c^2} \frac{\partial^2 \vec{A}(\vec{r}, t)}{\partial t^2} \]选取基底和适当的单位, 解可以写为
\[ A(\vec{r},t) = \sum_k \sqrt{\frac{\hbar}{2\omega_k\varepsilon_0}} \left[ a_k \vec{u}_k(\vec{r}) e^{-\mathrm{i}\omega_k t} + a_k^{\dagger} \vec{u}_k^*(\vec{r}) e^{\mathrm{i}\omega_k t}\right] \]电磁场的经典 Hamiltonian 为
\[ H = \frac{1}{2} \int (\varepsilon_0 \vec{E}^2 + \mu_0\vec{H}^2) \,\mathrm{d}^3\vec{r} \]将 \(\vec{A}\) 代入, 然后做对应 \(a_k \to \hat{a}_k\) , 并满足 Boson 对应关系, 最后得到量子化的电磁场
\[ H = \sum_k \hbar\omega_k \left( a_k^{\dagger} a_k + \frac{1}{2} \right) \]2.2 Fock 表象
参考
- D.F. Walls, Gerard J. Milburn, Quantum Optics, Springer (2008)